α-MNTE的示意性晶体结构如图1C ，d所示 。Mn原子的两个晶体旋转a和b的磁矩在310 K的过渡温度以下的磁矩订购的对比平行 ，通过非肌电六倍螺钉轴旋转连接，并且不通过翻译或反转20,22连接 。该altermagnet的最终非偏好性电子结构是G-Wave Type20的 ，三个自旋脱位淋巴结平面平行于Kz轴 ，越过γ和K点，以及第四个kz = 0 nodal平面（图1A）。
在图2中 ，我们使用667 eV的柔软X射线光子能在15 K处显示了ARPES测量值42 ，该光子在薄的MNTE（0001）膜上通过分子束外延生长的薄MNTE（0001）膜在单晶INP（111）A subprate A subprate Ad-22,43上进行（请参阅方法和补充图 。图1和2） 。测量值在Kz = 0沿KX（γ– K路径）和KY（γ -M路径）内。图2a显示了沿着KX轴（底部面板）的测量原始数据，与一步ARPES模拟44,45（顶部面板）相比，考虑到初始状态的批量MNTE电子结构（请参阅方法） 。图2A的实验和理论面板中的虚线洋红线表示 ，近3.5 eV结合能的强烈光谱重量对应于Mn d状态引起的共振 。为了更好地可视化MNTE的散装电子结构 ，该光谱重量在图2b，c中所示的实验ARPES带图中被过滤。图2B ，c的顶部面板的插图中显示了从虚线白色矩形突出显示的区域中提取的曲率映射46的改进。将这些与图2b ，c的底部面板中绘制的相应相对论的电子结构计算进行了比较 。具有红色和蓝色的理论带描绘了沿Z轴的相反的自旋极化，显示了kz = 0节点平面内的弱altermagnetic lksd 。假设沿着平面Y轴（对应于γ-M轴）的Néel载体沿néel-Magnetotport exter轴的早期磁和磁转运轴一致 ，则进行了相对论的频率计算。因此 ，在这种情况下，Altermagnetism和SOC产生了与磁性矢量方向正交的条带的非常规的自旋极化 。请注意 ，沿着Kz = 0平面中电子状态的Z轴的独家自旋极化成分受相对论（非符号）保护 磁性晶体的镜像 。
图2B ，C中的实验ARPES带图与从头算结构完全一致。这包括整体带分散体，以及沿着KX轴（γ -K路径；图2B）比沿ky轴（γ -M路径；图2C）大得多 。在图2B中通过实验曲率图中的红色双箭头突出显示了分裂 ，并且两个分裂带在相应的Ab InitiO谱带结构中具有相反的旋转 。大约100-MEV量表与非中心对称重型元素晶体（例如Bitei）（参考文献48）中相对论自旋分裂的记录值相当。在实验和理论中始终观察到的γ点周围的非凡二次带分散和旋转分裂（另见图3C）进一步强调了这种相对论LKSD在Altermagnetic MNTE中的非常规性 。均匀的摩肌旋转分裂反映了Altermagnetic Crystal的反转对称性 。此外 ，我们观察到的最低的偶数旋转项是二次的，而恒定项，并且（相应地）在γ点处的自旋分裂消失了。这与较早的观察结果一致 ，即由于相对论矩向z轴的倾斜 ，相对论矩阵中的相对论净磁化是由相对论对称性允许的，以实现NéelVector的易于轴向取向 ，这是非常小的22 。据估计 ，从急症计算中估计它小于每毫秒的2×10-4 µb，并且在薄膜MNTE Epilayers22中保持实验性无法检测到 。尽管如此 ，消失的小相对论净磁化 不禁止从MNTE Altermagnet中的γ点分裂的相对论旋转的极大幅度。缺乏恒定和线性自旋切割术语突出了LKSD的这种Altermagnetic机制的主要区别 ，这是由于净磁化或晶体中的相对论机制而导致反转反对称性的晶体中的相对论机制。在补充图3中，我们通过将低温下的测量值与紫外线（UV）ARPES实现的室温测量进行比较 ，进一步证实了Altermagnetic机制 。请注意 ，软X射线ARPES测量值在室温周围或高于室温（MNTENéel温度）周围不现实 。原因是Debye-Waller因子将大大增加不一致的光谱重量并洗净所有特征，从而测量了状态的动量集成密度49。
图2D显示了在667 eV的软X射线光子能量下测得的恒定能量图 ，该图通过从价带的顶部集成了50 meV的结合能间隔 ，获得的测量数据获得 。观察到的六倍对称性表明，在此软X射线ARPES测量的探测区域（30×70 µm2）中，有三个Néel-vector易于轴的可比种群 ，对应于γ– M1-3轴 ，与Mnte的γ– M1-3轴相对应，在理想的六边形六边形的Mnte中相等 。我们对多域状态的观察与MNTE Epilayers的早期磁转运测量结果一致。22,43 。我们指出的是 ，所有这三个Néel-vector易于轴的结构域沿γ– K1-3路径沿γ– M1–3路径沿γ– M1-3路径呈更大的自旋分裂 ，如图4所示 。这证实了图2b，c中的实验观察到的极好的一致性与计算出的带状分裂之间的一致性。
图3A的最左侧面板显示了与图2d相对应的曲率映射的细化 。与一步ARPES模拟一起 ，假设三个易于轴的群体相等 ，图3A的顶部右右轴显示，它证实了这种常数能切割的六倍对称性 。在图3A中的一系列面板中 ，我们随后系统地探索了在不同的结合能中测量和计算的恒定能量图的对称性 ，该图在图3C中所示的频带分散中用符号a – d表示。图3b中显示了样品上不同探测区域的一组测量和计算集（不同的X射线点位置；另请参见补充图5） 。尽管图3a中的地图显示了所有结合能的六倍对称性，但图3b中的地图在价带顶部附近的能量上具有较低的双重对称性（结合能A – C） 。在图3B中观察到六倍的对称性 ，仅在价带中深（结合能d）。在图3b中进行的一步ARPES模拟假设沿易于轴对应于γ– M1轴的单域状态具有néel矢量的单域状态。对于所有研究的恒定能量图 ，实验与理论之间的一致性证实，在与图3B相对应的MNTE表层的探测区域中，三个Néel-vector易于轴轴之一（γ– M1 Axis）中有一个现行人群 。请注意 ，在图3b中 ，对称性从六倍到双子频带顶部附近的对称性更明显的降低与重型Te原子的P轨道的主要贡献相关，这显着增强了SOC在该光谱范围内的强度（请参见补充图2） 。
本文来自作者[admin]投稿，不代表永利号立场，如若转载，请注明出处：http://www.siyonli.com/zshi/202506-917.html
评论列表（3条）
我是永利号的签约作者“admin”
本文概览： α-MNTE的示意性晶体结构如图1C，d所示。Mn原子的两个晶体旋转a和b的磁矩在310 K的过渡温度以下的磁矩订购的对比平行，通过非肌电六倍螺钉轴旋转连接，并且不通过翻译...
文章不错《克莱默斯旋转退化的Altermagnetion举重》内容很有帮助